Курсовая работа: Определение температуры факела исследуемой газовой горелки
Разница между истинной и
цветовой температурами является следствием селективности излучения. Для серых и
абсолютно черных тел эти температуры равны и никаких поправок на неполноту
излучения вводить не требуется; более того, нет необходимости знать абсолютную
величину излучательной способности.
При селективном излучении
различия между истинной и цветовой температурами будут тем больше, чем сильнее
изменение по спектру излучательной способности .
В этом случае нет необходимости определять абсолютную величину излучательной
способности тела; достаточно лишь знать, как она изменяется при переходе от
одной длины волны к другой, т. е. отношение .
Оно является значительно более стабильной величиной при изменении внешних
условий. Поэтому цветовая температура тела меньше зависит от состояния
поверхности тела, чем его яркостная и энергетическая температуры.
В равной мере и
ослабление в промежуточной среде значительно слабее сказывается на цветовой
температуре, если промежуточная среда для выбранных участков спектра не сильно
селективна. Если
В зависимости от свойств
тела его цветовые температуры в различных областях спектра могут существенно
отличаться друг от друга. Поэтому очень важно выбрать область спектра, для
которой достаточные энергетические возможности сочетаются с минимальной
селективностью излучательной способности. Методика определения цветовой температуры
может быть использована не только в видимой, но и в инфракрасной области
спектра как для высоких, так и для сравнительно низких температур.
По определению понятия
цветовой температуры должно иметь место равенство:
(27)
(полагаем равным единице). В
области применимости закона Вина
откуда (28)
После логарифмирования и
очевидных преобразований получим
(29)
При учете ослабления в
среде
(30)
Для определения истинной
температуры легко получить зависимость
(31)
ГЛАВА 2.
МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ И ЭКСПРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА.
2.1. Экспериментальная установка, методика проведения измерений,
анализ полученных данных.
Нами
проводилось исследование распределения температуры в факеле при температуре
окружающей среды 20º С и давлении 768 мм.рт.ст. вертикально стоящей
горелки. В качестве горючего используется газ пропан-бутан, окислитель – воздух.
Установка заземлена.
Достижение
максимальной температуры для данной горелки возможно при оптимальном
соотношении для нее подачи окислителя и горючего. Смешивание компонентов
происходит в рабочем теле горелки, таким образом в сопло поступает приготовленная
смесь исходных компонентов.
Подача
воздуха регулируется увеличением зазора диффузора горелки, обеспечивая подсос
воздуха в рабочий объем горелки. Возможность регулировки таким образом
достаточно ограничено и осуществляется в основном изменением подачи горючего
(газ) в рабочий объем.
Получаемое
пламя на протяжении значительного удаления от сопла стабильно и осесимметрично.
Это разрешает нам применять термоэлектрические методы определения температур.
В
качестве термоэлектрического датчика применяется хромель-алюмеливая
дифференциальная термопара.
Рабочий
спай термопары, помещаемый в пламя крепится на электроизолирующей тефлоновой
подставке, закрепленной на препаратоводителе, конструкция которого позволяет
перемещение в горизонтальном и вертикальном направлениях, что дает возможность
измерить температуру в любой точке факела.
Регистрирование
т.э.д.с. осуществляется с помощью осциллографа С1-112А.
4
1
3
8
7
5
6
14
9
10
15
12
11
2
2
8
13
Рис.4. Схема
экспериментальной установки
1) препаратоводитель;
2) трубопровод; 3) исследуемое пламя; 4) спай термопары находящийся в
исследуемом пламени; 5) спай термопары находящийся во льду; 6) осциллограф;
7) направление движения воздуха; 8) направление движения газа; 9)
игольчатый клапан; 10) пламегаситель (стружки металла); 11) ротаметр; 12)
редуктор; 13) газовый баллон; 14) узел с помощью которого регулируется подач
воздуха ; 15) трубопровод.
|
|
Распределение
температур в факеле исследуемой горелки
2 5 1
5
2
5 3 1
2
5 3 1
2 5 4 3 1
Рис.5.
Экспериментальное распределение температур в факеле исследуемой горелки.
Таблица 1.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сечение 2 |
r, mm |
T, Cº |
5 |
0 |
560 |
3 |
4,63 |
650 |
2 |
5,69 |
600 |
1 |
6,81 |
420 |
|
|
|
|
|
Сечение 1 |
r, mm |
T, Cº |
5 |
0 |
170 |
4 |
2.75 |
440 |
3 |
6.13 |
530 |
2 |
6.81 |
485 |
1 |
7.5 |
420 |
Сечение 3 |
r, mm |
T, Cº |
5 |
0 |
650 |
3 |
2,38 |
640 |
2 |
4,02 |
630 |
1 |
5,59 |
420 |
|
|
|
|
|
Сечение 4 |
r, mm |
T, Cº |
5 |
0 |
700 |
2 |
2,31 |
600 |
1 |
4,36 |
420 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Из газового баллона (13)
газ (пропан-бутан) через редуктор (12) по трубопроводу подавался на игольчатый
клапан (9), с помощью которого регулировалась подача газа. После чего газ
пройдя через ротаметр (11) и пламегаситель (10) попадал в горелку.
Пламегаситель использовался с целью безопасности, для предотвращения эффекта
попадания пламени в трубопровод и возгорания газового баллона. Рабочим телом в
пламегасителе являлась металлическая стружка (в частности алюминий) с большим
коэффициентом теплопроводности.
Конструкция горелки
допускала регулировку (14) подачи окислителя (воздуха) в рабочий объем, тем
самым достигалось стационарность пламени. Хромель-алюмелевая рабочая термопара
(4) устанавливалась на препаратоводитель (1), который позволял перемещать
рабочий спай термопары по вертикали и горизонтали с точностью 0,05 см. Второй
спай термопары (5) находился при 0º С, чтобы исключить влияние температуры
окружающей среды.
Для того чтобы определить
структуру факела нами была измерено распределение температур в четырех
горизонтальных сечениях. Четко прослеживается наличие малого конуса в пламени
горелки.
Сечения выбирались
следующим образом: 1-е сечение – у сопла горелки, 2-е сечение – на расстоянии
1/3 от общей длины малого конуса, 3-е сечение - на расстоянии 2/3 от общей
длины малого конуса, 4-е сечение – у вершины малого конуса.
Анализируя полученные
результаты можно сказать следующее: структура полученного факела аналогична
найденной в работе [6].
Геометрически факел
представляет собой сужающуюся вверх осесимметричную структуру. Внутри большого
конуса светло-синего цвета наблюдается малый конус насыщенного голубого цвета.
У вершины малого (внутреннего) конуса располагается зона желтого свечения,
соответствующая найденной в работе [6], разложению тяжелых углеводородов и
образованию конденсированной дисперсной фазы углерода (сажи).
Факел стабилен
приблизительно до зоны желтого свечения, располагающейся на расстоянии ¾
длины факела начиная от торца сопла. Данная нестабильность обусловила невозможность
получения точных значений температур верхней четверти факела.
По оси факела температура
возрастает по мере удаления от торца сопла и достигает максимума у нижнего
края зоны желтого свечения. Далее наши измерения регистрируют падение
температуры пламени, таким образом данные по указанной выше причине
(нестабильности) мы привести не можем.
Нам представляется, что
как и в работе [6], механизм горения у торца сопла носит диффузионный характер.
По мере продвижения по факелу, перемешивание окислителя и горючего улучшается и
определенную роль начинает играть кинетическая составляющая, что и
обуславливает повышение температуры у края зоны желтого свечения. Что касается
постоянства температуры внешнего края большого конуса, то она по нашему мнению
определяется диффузией окислителя из внешнего воздуха в зону реакции.
Таким образом полученная
структура факела по нашему мнению обусловлена режимом диффузионного горения
горючего (пропан-бутановая смесь применяемая в бытовой технике и окислителя
воздуха) с постепенным увеличением кинетической составляющей (и температуры),
которая достигает максимального значения у нижнего края зоны желтого свечения.
ГЛАВА 3.
ПЕРСПЕКТИВЫ ПРИМЕНЕНИЯ БЕСКОНТАКТНЫХ ОПТИЧЕСКИХ МЕТОДОВ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ
ДЛЯ ИССЛЕДУЕМОЙ ГОРЕЛКИ.
Полученные
экспериментальные результаты хорошо описывают распределение температур в факеле
стационарного пламени. В случае быстропротекающих процессов или нестационарных
пламен необходимо получить более высокое временное и пространственное
разрешение.
Это может быть достигнуто
с помощью применения оптических методов определения температур.
Таким образом нами для
получения распределения температур в верхней части пламени предполагается
использовать методику предложенную в [8].
Изготовленный в указанной
работе прибор и предложенная методика разрешает регистрировать излучение из
локального объема факела одновременно на четырех длинах волн. Это с одной
стороны разрешает избежать ошибок при случайном попадании одной из рабочих длин
волн на длину волны соответствующей линии излучения элемента или в полосу
излучения молекулярного спектра.
Таким образом применение
указанной методики позволит нам в дальнейшем регистрировать быстропротекающие
процессы. И в случае необходимости совместив одну из рабочих длин волн с характеристической
линией излучения исследуемой реакции сделать заключение о механизме горения
интересующего нас вещества.
Выводы.
1.
Примененная
методика измерения температур с помощью термопары дала возможность получить
распределение температур в факеле в зоне его устойчивого горения.
2.
Определенное
распределение температур в факеле позволяет сделать предположение о
диффузионном режиме горения у сопла, и последующим возрастанием роли
кинетического режима горения с увеличением расстояния от торца факела, и достижения
максимальных температур у нижнего края зоны желтого свечения.
3.
Постоянство
температур внешней поверхности факела определяется диффузией кислорода из
внешнего воздуха в зону реакции.
4.
Для получения
более точных результатов и в частности в верхней части факела, необходимо
применять методики определения температур оптическими методами, обладающими
большим пространственным и временным разрешением.
Список
литературы
1.
Линевег Ф.
Измерение температур в технике. Справочник. Пер. с нем. 1980 544 с.
2.
Температурные
измерения. Справочник. /Геращенко О.А., Гордов А.Н., Еремина А.К. и др.:
Отв.ред. Геращенко О.А.-Киев: Наукова думка, 1989.-709 с.
3.
Кузнецов Н.Д.,
Чистяков В.С. Сборник задач и вопросов по теплотехническим измерениям и
приборам: Учеб. пособие для вузов. – 2-е изд., доп. – М.: Энергоатомиздат,
1985. – 328 с.
4.
Брамсон М.А.
Инфракрасное излучение нагретых тел. М.: Наука, 1964.-223 с.
5.
Свет Д.Я.
Оптические методы измерения истинных температур. М.: Наука, 1982. 296 с.
6.
Гейдон А.Г., Вольфгард
Х.Г. Пламя, его структура, излучение и температура. Пер. с англ. –М: Металлург,
1959. -333 с.
7.
Шейндлин А.Е.
Излучательные свойства твердых материалов. М.: Энергия, -1974. 350 с.
8.
Трофименко М.Ю.
Особенности структуры факела пламени твердых смесевых систем на основе
перхлората аммония. Диссертация на соискание степени канд. физ.-мат. наук,
Одесса, 1999.
|