Измерение параметров лазеров
коэффициент сбора электронов (i , а m — число каскадов усиления, то
коэффициент усиления ФЭУ:
[pic] (1.8)
абсолютная спектральная чувствительность ФЭУ:
S(= S(k(M
где абсолютная спектральная чувствительность фотокатода ФЭУ,
определяемая аналогично по формуле (1.7).
Чувствительность ФЭУ может достигать (105 А/Вт в максимуме
спектральной характеристики. В обычных ФЭУ линейность сохраняется до
десятков миллиампер, у современных сильноточных — до единиц ампер.
При измерениях оптических сигналов большой мощности можно увеличить
диапазон линейности ФЭУ для больших потоков частично используя динодную
систему и снимая сигнал с промежуточных динодов. Нижний предел
динамического диапазона ограничен шумами и темновыми токами ФЭУ, которые
обычно составляют 10-11…10-5 А. Быстродействие современных ФЭУ лежит в
пределах 30...1 нс (1н=10-9 с).
К ФП на основе внутреннего фотоэффекта относятся фоторезисторы,
фотодиоды, фототранзисторы, МДП-фотоприемники и другие полупроводниковые
ФП. Для измерения энергетических параметров излучения наиболее широкое
распространение получили фотодиоды (ФД) и фоторезисторы (ФР).
Действие ФР основано на явлении фотопроводимости, заключающемся в
возникновении свободных носителей заряда в некоторых полупроводниках и
диэлектриках при падении на них оптического излучения. Фотопроводимость
приводит к уменьшению электрического сопротивления и соответственно к
увеличению тока, протекающего через фоторезистор.
Общее выражение для абсолютной спектральной чувствительности ФР может
быть представлено в виде:
[pic] (1.10)
где e — заряд электрона; V — объем освещенности части полупроводника; Q —
квантовый выход внутреннего фотоэффекта; ( — подвижность фотоносителей; ( —
время жизни фотоносителей; l — расстояние между контактами; u — напряжение,
приложенное к ФР.
ФР различных типов перекрывают широкий спектральный диапазон(0.4…25
мкм); большинство из них требует охлаждения до температуры жидкого азота
или жидкого гелия, что вызывает дополнительные трудности при их
использовании в измерительной аппаратуре в качестве ПИП. Кроме того, они
обладают большей инерционностью и невысокой чувствительностью, что также
ограничивает их применение для измерений энергетических параметров
лазерного излучения.
Наиболее широкое использование для этих целей имеют германиевые и
кремниевые фотодиоды. Возникающие под действием излучения неосновные
носители диффундируют через p-n-переход и ослабляют электрическое поле
последнего, что приводит к изменению электрического тока в цепи. Фототок в
широких пределах линейно зависит от интенсивности падающего излучения и
практически не зависит от напряжения смещения. Для измерения энергетических
параметров излучения обычно используют фотодиодный режим (с питанием), так
как при этом диапазон линейности и быстродействие гораздо больше, чем в
фотовольтаическом режиме (без питания). Важное значение для работы всех ФП
имеет согласование с электронной схемой.
Абсолютная спектральная чувствительность ФД:
S(=((((Q(((1-()/1.24 (1.11)
где ( — коэффициент пропускания окна прибора; ( — коэффициент
собирания носителей; Q — квантовый выход; ( — длина волны излучения; (
— коэффициент отражения.
В рабочем спектральном диапазоне абсолютная спектральная
чувствительность составляет десятые доли А/Вт. Область спектральной
чувствительности кремниевых фотодиодов составляет 0.4…1.2 мкм (максимум
около 0,85 мкм), германиевых — 0.3…1.8 мкм (максимум в области 1,5 мкм).
Такие ПИП не требуют охлаждения. Темновые токи у кремниевых ФД примерно на
порядок ниже, чем у германиевых и достигают 10-5…10-7 А, а при специальной
технологии изготовления — 10-9…10-12 А. ФД обладают сравнительно низким
уровнем шумов, что в сочетании с высокой чувствительностью делает, их ФП с
низким порогом чувствительности. Это позволяет использовать ФД для
измерений весьма слабых потоков излучения (до 10-6 Вт)
Инерционность обычных полупроводниковых ФД составляет 10-6…10-8 с, а
временное разрешение Ge и Si лавинных ФД достигает 1…10 нс. ФД
изготавливают с размерами фоточувствительной площадки примерно от долей мм
до 10 мм, а лавинные ФД — до 1 мм.
Для измерения относительно больших уровней мощности и энергии
целесообразно применять ПИП с невысокой чувствительностью, т.е. ФЭ. Для
измерения средних уровней энергетических параметров лазерного излучения
можно применять как вакуумные приборы ( ФЭУ), так и полупроводниковые (ФР,
ФД) . Для измерения малых потоков требуются приемники с высокой
чувствительностью и низким уровнем шума. Фотодиоды уступают по
чувствительности ФЭУ. Однако ФД обладают низким уровнем шума. Это позволяет
применять ФД для измерения малых потоков не непосредственно, а с помощью
усилителя. В этом случае ФД вполне могут конкурировать с ФЭУ, а в ряде
случаев и превосходить их по характеристикам.
Основные преимущества ФД по сравнению с ФЭУ: небольшие габариты,
низковольтное питание, высокая надежность и механическая прочность, более
высокая стабильность чувствительности, низкий уровень шумов, лучшая
помехозащищенность от электрических и магнитных полей.
Недостатки ФД по сравнению с ФЭУ: меньшее быстродействие для
большинства ФД, более сильное влияние температуры на параметры и
характеристики прибора.
Для измерения временных параметров лазерного излучения следует
применять наиболее быстродействующие фотоэлектрические приемники — ФЭ, для
измерения малых потоков — ФЭУ и лавинные ФД.
Для измерения мощности лазерного излучения в непрерывном режиме могут
быть использованы как вакуумные, так и полупроводниковые ФП, поскольку
здесь не требуется их высокого быстродействия.
Пондеромоторный метод
В пондемоторных измерителях энергии и мощности лазерного излучения
используется эффект П. Н. Лебедева . Лазерное излучение падает на тонкую
приемную металлическую или диэлектрическую пластину и давит на нее.
Давление (сила) измеряется чувствительным преобразователем.
Рисунок 1.4 Функциональная схема крутильных весов
Для измерения давления излучения используют различные преобразователи:
емкостные, пьезоэлектрические, крутильные весы на механическом и магнитном
подвесе, механотроны. Первые два типа большого распространения не получили
из-за малого значения коэффициента преобразования, малой помехоустойчивости
и сложности системы отсчета и регистрации. Наиболее широко применяются
крутильные весы — классический прибор для измерения малых сил. Схема
устройства приведена на рис.1.. На растяжках или подвесе 1 укреплено
коромысло 2 с приемным крылом 3, противовесом 4 и зеркалом 5, расположенным
в вакуумированной камере. При попадании оптического излучения на приемное
крыло подвижная система отклоняется от положения равновесия на некоторый
угол, по величине которого можно судить о значении оптической мощности или
энергии. Крючок 6 предназначен для крепления груза при калибровке весов
(определения их момента инерции и жесткости подвеса).
Из решения уравнения движения крутильного маятника можно получить
значение угла поворота ( приемной пластины 3 при воздействии на нее
непрерывного излучения мощностью P
[pic] (1.12)
где ( — коэффициент отражения пластины; ( — коэффициент пропускания
входного окна камеры; l — расстояние от оси пучка излучения до оси
вращения; ( — угол падения излучения на пластину; c — скорость света; K —
жесткость подвеса. Аналогичное выражение можно получитъ для максимального
угла разворота пластины (max — под действием импульса излучения энергией
Wu:
[pic] (1.13)
где J — момент инерции вращающейся системы. Углы поворота отсчитываются на
шкале 8 по отклонению светового пятна от лампочки 7 (рис. 1.4). При
известных параметрах системы формулы (1.12) и (1.13) позволяют определить
энергию и мощность излучения в абсолютных единицах.
В настоящее время в конструкцию пондеромоторных измерителей введено
много усовершенствований, которые позволили улучшить их эксплуатационные и
метрологические параметры. Прежде всего оказалось возможным отказаться от
вакуумирования и использовать атмосферное давление воздуха в камере.
Применение в качестве приемных элементов прозрачных диэлектрических пластин
вместо отражающих металлических позволило увеличить верхний предел
изменения энергии излучения (до 104 Дж). Такие устройства позволяют
измерять мощность лазерного излучения, начиная с единиц миливатт, и энергию
импульсов в десятые доли джоуля.
Для отсчета угла поворота крутильных весов часто используют емкостный
преобразователь. В этом случае пластина противовеса является одной из
пластин конденсатора, включаемого в резонансный контур генератора. При
повороте подвижной системы емкость конденсатора, а значит, и частота
генератора меняются, изменение частоты измеряется частотным детектором.
Чувствительность такой системы очень высока, но сама система громоздка и
сложна в настройке и управлении.
Другим способом реализации высокочувствительной системы отсчета
является схема с двумя фоторезисторами, которые включены вместе с двумя
постоянными резисторами в мостовую схему. В положении равновесия мост
сбалансирован. При отклонении системы освещенность фоторезисторов меняется,
мост разбалансируется и в его измерительной диагонали появляется ток,
пропорциональный углу поворота, который регистрирует микроамперметр.
Подобные системы индикации используются в гальванометрических
фотоусилителях Ф117, Ф120, имеющих чувствительность около 0.1 А/рад, что
позволяет измерять минимальный угол отклонения порядка нескольких угловых
секунд.
Рисунок 1.5 Магнитный подвес в пондеромоторном измерителе
Увеличение чувствительности в пондеромоторных измерителях и улучшение
развязки подвижной системы от толчков и вибраций достигнуты при помощи
бесконтактного подвеса в магнитном поле (рис. 1.5). Подвижная система 1 с
приемной пластиной 2, противовесом 3 и ферромагнитным якорем 4 подвешена в
магнитном поле соленоида 5 внутри камеры. Ток соленоида регулируется
специальной автоматической системой, состоящей из датчика 6, линейного 7 и
дифференциального устройства 9. При изменении вертикального положения
системы в ответ на сигнал датчика вырабатывается сигнал обратной связи,
усиливающий или ослабляющий ток через соленоид и стабилизирующий положение
системы. Поперечная устойчивость обеспечивается радиальным градиентом
напряженности поля соленоида.
Помимо крутильных весов для измерения используются механотроны,
которые представляют собой электровакуумный прибор с механически
управляемыми электродами. При воздействии внешнего механического сигнала в
механотроне происходит перемещение одного или нескольких подвижных
электродов, что вызывает соответствующее изменение анодного тока.
Рисунок 1.6Схема устройства диодного механотрона
Отечественная промышленность выпускает ряд механотронных
преобразователей, оформленных в виде обычных электронных ламп с октальным
цоколем (6MXIБ, 6MXЗС и др.) и в миниатюрном оформлении с гибкими выводами
(6MXIБ и т.п.). Конструкция этих механотронов показана на рис. 1.6. Сам
механотрон представляет собой диод с плоскопараллельными электродами. В
стеклянном баллоне 1 находятся неподвижный катод 2 с подогревателем 3 и
подвижный анод 4, жестко соединенный со стержнем 5, который впаян в гибкую
мембрану 6. Входной механический сигнал (сила F) подается на внешний конец
стержня. При этом подвижный анод перемещается относительно неподвижного
катода, что приводит к изменению анодного тока и выходного сигнала
преобразователя, который для измерения включают в мостовые схемы.
Чувствительность механотронов не превышает 10 мА/г (или по мощности 10-
9 А/Вт). Такое значение чувствительности при величине флуктуаций тока 0.1
мкА, вызываемых температурным дрейфом, толчками и вибрациями, дает
возможность уверенно измерять давление непрерывного излучения более 1кВт.
Если излучение промодули ровать так, чтобы подвижная система механотрона
вошла в резонанс, нижний предел измерения может достичь 100 Вт. Поэтому
механотронный преобразователь обычно применяют для измерения больших
уровней мощности и энергии импульсов лазерного излучения, например
непрерывного излучения мощных СО2-лазеров и импульсного на стекле с
неодимом.
Опыт, накопленный при разработке и эксплуатации различных типов
измерителей энергии и мощности лазерного излучения, позволяет сделать
заключение об областях применения, достоинствах и недостатках различных
методов.
К достоинствам теплового метода измерения энергетических параметров
лазерного излучения относятся широкие спектральный и динамический диапазоны
измерения, простота и надежность измерительных средств. В настоящее время в
некоторых калориметрических измерителях достигнута наиболее высокая
точность измерения, а при использовании пироэлектрических приемников
излучения и быстродействующих термоэлементов и болометров удалось получить
быстродействие до единиц наносекунд.
К недостаткам теплового метода можно отнести малое быстродействие и
чувствительность как раз тех тепловых приборов, которые обеспечивают
наиболее высокую точность измерения.
В приборах, основанных на фотоэлектрическом действии излучения,
достигаются максимальная чувствительность и быстродействие; это позволяет
использовать их в качестве измерителей формы импульсов и импульсной
мощности вплоть до субнаносекундного диапазона. Недостатками таких приборов
является сравнительно узкий спектральный диапазон и обычно невысокий
верхний предел измерения мощности (энергии), а также большая погрешность
измерений (5…30%) по сравнению с тепловыми приборами.
Преимущество пондеромоторного метода — высокий верхний предел
измерения энергии и мощности излучения при достаточно высокой точности
абсолютных измерений. Основной недостаток — жесткие требования к условиям
эксплуатации (особенно к вибрации) и, вследствие этого, ограничения к
применению в полевых условиях.
Измерение основных параметров импульса лазерного излучения
Как известно ряд активных сред в силу принципиальных или технических
ограничений обычно работают в импульсном режиме генерации, Сюда в первую
очередь относятся лазеры на самоограниченных переходах — азотный лазер,
генерирующий в УФ диапазоне ((=337,1 нм), и лазер на парах меди, дающий
мощные импульсы зеленого излучения ((=510,5 нм), Еще более широко
распространены рубиновые лазеры и лазеры на неодимовом стекле, импульсный
характер генерации которых обусловлен прежде всего особенностями системы
накачки и охлаждения активной среды. И наконец, в некоторых наиболее
ответственных случаях для повышения пиковой мощности излучения некоторые
лазеры переводятся в режим управляемой генерации; при этом наиболее часто
используются методы управления добротностью резонатора для получения так
называемого гигантского импульса и синхронизации продольных мод с целью
получения пикосекундных (правильнее — сверхкоротких) импульсов.
В результате возникает задача измерения основных параметров
генерируемого лазером импульса излучения. Очевидно, что наиболее простым
было бы построение измерений по схеме получения абсолютной зависимости
мощности излучения от времени P(t) с последующим извлечением из нее всех
интересующих величин — обычно это пиковая мощность Pu,max=P(t*), энергия
импульса
[pic] и его длительность (t. Однако точность таких измерений
обычно невелика. Поэтому, как правило, разделяют измерение временных (Рmax
и (u) и энергетических (W) параметров, что кроме повышения точности
получаемых результатов позволяет упростить сами измерения. При этом
измерение энергии импульса проводится обычно с помощью калориметрического
измерителя (см.1.1), обеспечивающего наибольшую точность, или фотодиода с
последующим интегрированием фототока, а измерение зависимости Р(t) — с
помощью фотоэлектронного приемника с высоким временным разрешением. Именно
по такой схеме построены серийные приборы марок ФН и ФУ, рассчитанные на
работу в диапазоне 0.4…1.1 мкм при энергии в импульсе 10-3…10 Дж и пиковой
мощности 104 …108 Вт; при длительности импульса (u =2.5…5(10-9 с и частотой
повторения F < 1 кГц погрешность измерения энергии (E(20%, а мощность около
25%.
Анализ параметров импульса с помощью осциллографа.
Для измерения формы импульса и его временных параметров (в частности,
длительность импульса (u, времен нарастания и спада и т.п.) используют
быстродействующие фотоприемники с высокой линейностью световой
характеристики. К ним, в первую очередь, относятся специально разработанныt
во ВНИИОФИ коаксиальные фотоэлементы серии ФЭК, рассчитанные на нагрузку 75
Ом и напряжение питания 1000 В; их временное разрешение (собственная
постоянная времени) колеблется в пределах от 10-9 до 10-10 с, и
максимальный фототок от 1 до 7 А у разных марок, отличающихся конструкцией
и типом фотокатода.
Таким образом, вопрос об эффективном преобразовании светового импульса
в электрический в первом приближении (по крайней мере для лазеров с
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5
|